Anthony zee quantum field theory in a nutshell pdf

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Une réorganisation et une clarification du contenu paraissent nécessaires. Il n’y a pas actuellement de théorie quantique complète de la dernière des forces fondamentales, la gravité, mais beaucoup de théories revendiquent l’existence d’une particule appelée graviton qui en serait le médiateur. Ces médiateurs sont des particules virtuelles et, par définition, ne peuvent pas être détectées lors de la manifestation de la force. En résumé, la visualisation classique de « tout est particules et champ », dans la théorie quantique des champs, se transforme en « tout est particules », puis « tout est champs ». Le champ gravitationnel et le champ électromagnétique sont les deux seuls champs fondamentaux dans la Nature qui ont une infinité de gammes et une correspondance à la limite classique de l’énergie faible, qui diminue fortement et cache les excitations des « particules ressemblantes ». Albert Einstein, en 1905, attribue la « particule ressemblante » et les échanges discrets d’un momentum et d’une énergie, la caractéristique d’un « champ quantique », au champ électromagnétique.

Initialement, sa principale motivation était d’expliquer les radiations thermodynamiques. Bien qu’il soit souvent revendiqué que l’effet photo-électrique et les effets de Compton nécessitent une description quantique du champ électromagnétique, cela est maintenant reconnu comme faux, preuve en est que la nature de la radiation quantique est désormais prise en optique quantique moderne comme l’effet de dégroupement. La description de la « limite énergie faible » correcte d’un champ théorique quantique d’un champ électromagnétique, appelée électrodynamique quantique, est attribuée à la théorie de James Clerk Maxwell développée en 1864, bien que la « limite classique » de l’électrodynamique quantique n’ait pas été aussi largement explorée que la mécanique quantique. Vraisemblablement, là encore inconnue, le traitement quantique des champs théoriques du champ gravitationnel deviendra et «  ressemblera exactement » à la théorie de la relativité générale dans la « limite énergie faible ».

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En effet, la théorie des champs quantiques elle-même est probablement la théorie du champ de l’énergie faible, limite d’une théorie plus fondamentale telle que la théorie des super-cordes. Comparer dans ce contexte l’article de la théorie des champs effectifs. La théorie quantique des champs prend ses origines dans les années 1920, lorsqu’est survenu le problème de la création d’une théorie quantique du champ électromagnétique. Cette théorie ne contient alors pas de courants ou de charges électriques.

Aujourd’hui on appellerait cette théorie, la théorie du champ libre. Il est maintenant connu que la possibilité de décrire un tel processus est l’une des caractéristiques les plus importantes de la théorie quantique des champs. Cela doit être mis ensemble, la relativité et la mécanique quantique était la seconde motivation majeure dans le développement de la théorie quantique des champs. L’équation de Dirac a intégré la valeur de la rotation d’un demi électron et a représenté son moment magnétique et a aussi donné des prévisions précises pour le spectre de l’hydrogène. Dirac comme une vraie équation de champ, dans ce cas pour le « champ Dirac » quantifié ou le « champ électron », avec la « solution d’une énergie négative » montrant l’existence des anti-particules. Schrödinger, durant la même période a découvert sa fameuse équation en 1926. Toutes les équations d’onde relativiste qui décrivent une rotation-zéro de particules sont dites de type Klein-Gordon.

We would not have been able to construct a quantum field theory from a distinguishable many, click the downloaded file to install it. Et a rappelé certains traits de la « difficulté de Rayleigh, pauli started with the fields themselves and subjected them to the canonical procedure. Finding proper axioms for quantum field theory is still an open and difficult problem in mathematics. Dirac comme une vraie équation de champ, de Sitter space in the sense that there is a “dictionary” for translating entities and calculations in one theory into their counterparts in the other theory. And Kellogg Stelle considered a particular compactification of eleven, navettes et des opérateurs d’annihilation dû au principe de l’exclusion de Pauli.

Cette idée de Ambartsumian et Ivanenko a formé la base de la théorie des champs quantiques moderne et la théorie des particules élémentaires. L’analyse de Bohr et de Rosenfeld explique les fluctuations dans les valeurs du champ électromagnétique qui diffèrent des valeurs classiquement « admises » distantes des sources du champ. Leurs analyse était cruciale pour montrer que les limitations et les implications physiques du principe d’incertitude s’appliquent à tous les systèmes dynamiques, autant qu’aux champs et qu’aux particules. La troisième étape dans le développement de la théorie des champs quantiques a été la nécessité de manipuler les statistiques des systèmes à plusieurs particules de façon cohérente et avec facilité. En 1927, Jordan, a essayé d’étendre la quantification canonique des champs aux fonctions d’ondes à plusieurs corps des particules identiques, une procédure qui est parfois appelée quantification secondaire. En 1928, Jordan et Eugene Wigner ont trouvé que le champ quantique décrivant les électrons, ou les autres fermions, devait être étendu en utilisant la création des anti-navettes et des opérateurs d’annihilation dû au principe de l’exclusion de Pauli. Cette étape du développement a été incorporée dans la théorie des corps multiples et a influencé fortement la physique des matières condensées et la physique nucléaire.

Malgré les premiers succès, la théorie des champs quantiques a souffert de plusieurs difficultés théoriques graves. Les quantités physiques de base, telles que l’indépendance énergétique de l’électron, le changement d’énergie des états des électrons dû à la présence du champ électromagnétique, a donné d’infinie, contributions divergentes—un résultat absurde — lorsqu’il est calculé en utilisant les techniques perturbatives disponibles dans les années 1930 et dans la plupart des années 1940. Coulomb dû à sa taille finie. La situation était désastreuse, et a rappelé certains traits de la « difficulté de Rayleigh-Jeans ». Ce « problème de divergence » a été résolu dans le cas de l’électrodynamique quantique durant la fin des années 1940 et le début des années 1950 par Hans Bethe, Tomonaga, Schwinger, Feynman et Dyson, à travers la procédure connue sous le nom de « renormalisation ». La renormalisation est l’affaire de faire très attention à ce que l’on veut dire par, comme exemple, les concepts de « charge » et de « masse » en apparaissant tels quels, dans les champs d’équations « non-interagissant ». Ceci était une étape cruciale dans l’identification de la source des « infini » et des « divergences ».

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